Участник:Isbur/Теоретическая механика III/Билеты/Инвариантная мера

Материал из Викиверситета

Инвариантная мера. Мера с гладкой плотностью. Плотность при замене координат[править]

Рассмотрим на гладком многообразии произвольную систему обыкновенных дифференциальных уравнений . В локальных координатах . Считаем, что решения определены при всех . Неавтономный случай сводится к автономному путем добавления уравнения и перехода к расширенному фазовому пространству . Поэтому в дальнейшем считаем, что не зависит от .

Пусть — сдвиг вдоль решений системы

сопоставляющий любой точке — начальному условию в момент времени 0 — точку , в которой окажется решение в момент времени . Отображения образуют однопараметрическую группу преобразований фазового пространства — фазовый поток .

Нас интересуют меры на фазовом пространстве обыкновенного дифференциального уравнения, инвариантные относительно соответствующего фазового потока. Строго говоря, для определения меры требуется сначала задать -алгебру измеримых подмножеств. Но для нас эти тонкости существенного значения не имеют, так как рассматриваемые меры обладают гладкой плотностью и поэтому задаются дифференциальными формами. Открытые и замкнутые множества измеримы.

Пусть — мера на с гладкой плотностью , т.е. для любого измеримого множества

В локальных координатах , где . Будем требовать, чтобы всюду на плотность меры была больше нуля. Фазовые пространства дифференциальных уравнений, описывающих движение механических систем, обычно ориентируемы. Тогда меру с гладкой плотностью можно отождествить с дифференциальной -формой . Будем называть её формой меры .

Рассмотрим область , в которой задана мера с гладкой плотностью, и две координатные системы: и . Обозначим соответствующие плотности и . Из теоремы о замене переменных в кратных интегралах следует, что при сохраняющей ориентацию замене координат ) плотность умножается на якобиан замены:

Таким образом, не является в точном смысле функцией на . В дальнейшем все рассуждения ведутся в фиксированной системе координат, так что будем называть функцией.

Определение. Мера называется инвариантной относительно системы (1), если для любого -измеримого множества и любого



Теорема Лиувилля об инвариантной мере.[править]

Теорема. (теорема Лиувилля). Гладкая функция является плотностью инвариантной меры для уравнения тогда и только тогда, когда , где

Доказательство. Возьмем любую малую область в координатной окрестности с координатами . Тогда для любого близкого к нулю момента область лежит в той же координатной окрестности. Условие ивариантности меры можно записать следующим образом:

Произведя в последнем интеграле замену переменных , получаем

Это выражение не зависит от . Поэтому

Поскольку область произвольна, это условие эквивалентно обращению в нуль подынтегрального выражения в последнем соотношении. Так как система автономна, это достаточно проверить только для . Окончательно получаем, что условие инвариантности меры эквивалентно следующему:

Воспользуемся соотношениями

а также тождеством

где Е — единичная матрица; В — любая квадратная матрица соответствующего размера; — след В. Получаем, что при :

Существование инвариантной меры на многообразии уровней первых интегралов.[править]

Напомним, что функция называется первым интегралом системы (1), если она постоянна на решениях: не зависит от для любого решения . Если гладкая, то она является первым интегралом тогда и только тогда, когда ее производная в силу системы равна нулю: . Здесь — производная вдоль векторного поля .

Множество уровня функции

называется неособым, если не обращается в нуль на . Неособые уровни являются гладкими многообразиями.

Теорма. Пусть — инвариантная мера и — первый интеграл. Тогда ограничение системы на неособый уровень интеграла имеет инвариантную меру . Если мера задается дифференциальной формой , то задается формой , такой, что

Доказательство. Уровень неособый (т.е. ). Следовательно, по теореме о неявной функции в окрестности любой точки существуют локальные координаты на такие, что . В частности, задается уравнением .

Пусть — плотность меры в координатах . Запишем уравнения (1) в координатах :

Согласно теореме Лиувилля,

Уравнение для формы в координатах принимает вид

Общее решение уравнения этого уравнения есть сумма двух слагаемых:

где — произвольная -форма. При этом второе слагаемое оказывается равным нулю при ограничении на . Поэтому

Ограничение системы (1) на теперь имеет вид

Проверка того, что — форма инвариантной меры (или, другими словами, что — плотность инвариантной меры в координатах ) теперь сводится к применению теоремы Лиувилля).